Germes atmosphériques.

Ces poussières atmosphériques sont, par exemple, de mica ou d’argile ou de sel. De telles particules sont d’excellents «germes de croissance», car leur surface est faite d’atomes d’oxygène arrangés suivant une structure proche de celle de la glace. Une poussière est d’autant plus active qu’elle est grande et des particules d’un centième de millimètre se couvrent de glace dès que la saturation est atteinte. En revanche, les poussières submicrométriques que l’on trouve au-dessus de 4 000 mètres d’altitudes ne servent de germes que si l’atmosphère est nettement sursaturée.
L'apparition d'une phase dans une autre est en effet rendue difficile par des effets de tension de surface. Tant que le rapport surface/volume de la nouvelle phase est petit, la croissance est énergétiquement défavorable. Si ce rapport est assez grand, alors la croissance est possible. Les impuretés permettent à la nouvelle phase d'atteindre cette taille critique. Dans le cas de la glace, il se forme autour des germes des cristaux prismatiques hexagonaux. Les cristaux plus compliqués sont issus de l'évolution de ces cristaux simples, ce qui explique que beaucoup d'entre eux présentent une symétrie hexagonale. Les angles du cristal de départ donnent naissance à des branches, qui à leur tour deviennent instable par le même mécanisme. La formation de cristaux dendritiques est alors favorisée
Le cristal initial de glace mesure environ un centième de millimètre et sa forme est vaguement sphérique même si sa surface est très irrégulière à l’échelle moléculaire. La croissance qui se poursuit réduit très rapidement cette rugosité, car les molécules d’eau se fixent préférentiellement là où elles peuvent établir le plus de liaisons avec leurs semblables, donc dans les creux. Petit à petit, la croissance engendre des plans cristallins et elle détermine leurs surfaces et leurs orientations de façon à produire une forme régulière et symétrique. Quelle est la raison moléculaire de ce comportement surprenant? Aux pressions et aux températures atmosphériques, chaque molécule d’eau se trouve au centre d’un tétraèdre formé par ses quatre voisines et le réseau cristallin de la glace a une symétrie hexagonale (on comprend cette géométrie en regardant les tétraèdres «de dessus» : ils se projettent alors selon des triangles équilatéraux, qui accolés forment des hexagones). Le cristal qui résulte de la croissance est un prisme hexagonal, dont les faces supérieure et inférieure sont des hexagones (ce qui explique les angles de 120 et 60 degrés) et les facettes latérales des rectangles. Sa taille initiale est de l’ordre d’un cinquième de millimètre : ceux dont la croissance a abouti à une autre forme intègrent néanmoins des hexagones dans leur structure.
Dans l’étape suivante de la croissance, la nature de la surface de la glace joue un rôle dominant. Les molécules qui la constituent forment une couche désordonnée, quasi liquide. À l’échelle microscopique, cette couche conserve une sorte de mémoire de la structure des plans cristallins sous-jacents. À notre échelle, elle «lubrifie» la glace et la rend glissante ; c’est aussi par son intermédiaire que les flocons se collent lorsque nous formons des boules de neige. Nous savons cependant, qu’il est difficile de patiner ou de mettre la neige en boule par grand froid : cette observation nous indique que la couche superficielle quasi liquide n’existe pas quand il fait trop froid. Haute à peu près comme une molécule quand elle apparaît vers –12° C, elle gagne très vite en épaisseur quand la température croît. Vers 0° C, elle pénètre le cœur même du cristal : la glace s’est transformée en eau. Puisque la surface du cristal est quasi liquide, les molécules qui s’y déposent, peuvent s’y déplacer ensuite jusqu’à l’endroit le plus favorable (un creux!) avant de se fixer. Selon la température, ce processus de diffusion est plus ou moins lent, ce qui affecte la forme prise par le flocon.

L’histoire détermine la géométrie.

Ainsi, selon les conditions atmosphériques, les flocons, jusque-là tous jumeaux, adoptent une multitude de formes. Trois modes de croissance dominent. Les deux premiers sont commandés par la température : selon la valeur de celle-ci, ce sont soit les faces hexagonales, soit les facettes latérales,qui «poussent» le plus vite. Entre –10° C et –5° C, les bases hexagonales se développent plus que les facettes : à –6° C par exemple, cette vitesse de croissance est le double de celles des facettes latérales et le flocon a alors l’aspect d’une colonne. Aux températures supérieures à –5° C ou inférieures à –10° C en revanche, les facettes croissent plus rapidement que les faces hexagonales : elles poussent par exemple de 0,5 millième de millimètre par seconde à –13° C, soit quatre fois plus que ne le font les bases. Un flocon de neige qui reste à cette température pendant toute sa croissance prend la forme d’une plaquette hexagonale.
Le troisième mode de croissance est commandé par la concentration en eau de l’atmosphère où se forme le flocon. Plus la sursaturation est importante et plus le cristal croît vite. Lorsque la vitesse de croissance devient trop grande ou quand le cristal est devenu grand, les molécules d’eau qui se déposent n’ont guère le temps de migrer à la surface cristalline avant de se fixer. Il en est de même à très basse température lorsque la couche quasi liquide est absente. Puisqu’elles ne migrent plus, les molécules d’eau se fixent près de l’endroit où elles ont rencontré la surface cristalline. Quels endroits sont plus souvent atteints? Les arêtes! Ce comportement s’amplifie de lui-même, car plus les arêtes croissent, plus elles font saillie, et plus leur croissance s’accélère. C’est par ce mécanisme que se forment les flocons en forme d’étoiles à six branches (les «roues à six dents» de Descartes).
Le même mécanisme fonctionne aussi de façon plus compliquée. Ainsi, il arrive que les branches à leur tour se dentellent, se subdivisant en branches plus petites, qui elles-mêmes se divisent… L’origine de cette magnifique ramification et de sa régularité a été expliquée en 1964 par les Américains Mullins et Sekerka, qui s’intéressaient aux nombreuses structures ramifiées observées en métallurgie. Mullins et Sekerka ont montré qu’une surface plane qui croît trop vite se couvre de bosses séparées par une distance d’autant plus petite que la vitesse de croissance est grande. En d’autres termes, la diffusion rapide de particules vers la surface favorise la croissance des bosses placées à une certaine distance les unes des autres. Si la croissance se poursuit au même rythme, celles-ci deviennent majoritaires, de sorte qu’un réseau régulier d’aspérités recouvre bientôt la surface. Dans le cas du flocon, la subdivision des branches d’un flocon n’intervient que si la vitesse de croissance est assez grande pour que la longueur séparant deux nouvelles aiguilles (les bosses) soit inférieure à la longueur des aiguilles déjà constituées.

La chute et sa transformation.

Puisque nous comprenons désormais les formes multiples des «pelotons de glace», il nous reste à imaginer leurs parcours. Nés à haute altitude, où il fait très froid, les flocons sont emportés par le vent pendant leur croissance. De plus en plus lourds, ils tombent doucement vers le sol, traversant diverses couches de l’atmosphère, où ils rencontrent des conditions différentes. Ainsi, chaque couche et chaque endroit de l’atmosphère favorisent tel mécanisme de croissance, puis tel autre, etc. Une étoile à six branches qui traverse un nuage à –15° C, se parera bientôt d’étincelantes aiguilles ; confrontée à l’humidité extrême d’une couche basse à –2° C, elle accrochera promptement de fines plaquettes aux extrémités de ses aiguilles, etc.
Malgré les progrès accomplis depuis Descartes, la neige garde nombre de ses mystères. Les flocons sont presque toujours parfaitement symétriques. Quelle que soit leur complexité, leurs branches sont parfaitement identiques. Pourquoi? Un mécanisme régule-t-il la croissance de l’ensemble du cristal? Ou bien, le fait que chaque branche croisse dans les mêmes conditions suffit-il à expliquer leur étonnante similitude? Les pelotons de glace n’ont pas fini de nous intriguer.

La neige roulée est un cas particulier puisqu'elle se forme à partir des gouttelettes d'eau liquide (et non à partir de la vapeur d'eau) présentes dans le nuage (malgré sa température négative). Ces gouttelettes gèlent sur le cristal de neige à son contact et lui donne un aspect "boursouflé". La neige roulée (aussi appelée grésil) ressemble aux boules de mimosa. Sa principale caractéristique est son absence de cohésion qu’elle conserve longtemps au sein du manteau neigeux lorsqu’elle est enfouie.

La neige peut déjà faire l'objet de transformations qui expliquent que lorsqu'elle arrive au niveau du sol, elle peut ne plus ressembler aux cristaux de neige fraîche.
Le vent a une action destructive sur les cristaux de neige. En soufflant, il provoque des chocs de cristaux les uns contre les autres. Ces chocs peuvent être suffisamment forts pour casser les parties les plus fragiles des cristaux de neige fraîche (branches d'étoile, aiguilles, etc.).
De même, si au cours de sa chute, le cristal rencontre une température positive, il peut commencer à fondre et donc à perdre sa forme originelle. La neige qui arrive au sol est donc humide et ne ressemble plus au cristal de départ.
Ces deux facteurs expliquent que les neiges qui viennent de tomber peuvent avoir des caractéristiques très variables en fonction des conditions météorologiques (vent et température mais aussi humidité) au moment de leur chute.
Tout au long de l'hiver, les chutes de neige s'accumulent sur le sol puis les unes sur les autres et constituent le manteau neigeux : un empilement de couches de neige sur le sol. Chacune d'elles, plus ou moins épaisse, va ensuite évoluer, se transformer puis disparaître en fondant. Ces transformations se produisent sous l’effet de facteurs mécaniques et thermiques.
Une avalanche est une " masse de neige qui se détache et dévale le versant d'une montagne ".
On peut aussi décrire le phénomène comme une rupture d'équilibre dans le manteau neigeux, entraînant le glissement à une certaine vitesse d'une masse de neige plus ou moins importante sur une pente, sous l'effet de son propre poids. Schématiquement, on peut considérer le manteau neigeux comme un corps en équilibre sur un plan incliné. Il est soumis à deux types de forces : celles qui l'attirent vers le bas, et celles qui le maintiennent en place.